Théorie quantique des champs axiomatique

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Sommaire

1 Introduction
2 Articles liés
3 Bibliographie
- 3.1 Les classiques
- 3.2 Les modernes

[modifier] Introduction

Dans les années 1950, avec les succès de la renormalisation perturbative en électrodynamique quantique, est apparu le besoin d'une formulation mathématiquement rigoureuse de la théorie quantique des champs à partir des quelques principes généraux, dont :

les concepts de la mécanique quantique,
l'invariance sous le groupe de Poincaré,
la localité des champs.

L'objectif était d'éclaircir le statut des équations de la théorie quantique des champs, et d'essayer de montrer qu'il existe des solutions à ces équations. Deux formulations sont apparues :

Formulation classique : suivant la voie originale définie dans les Fondements mathématiques de la mécanique quantique de John von Neumann (1932) et poursuivi par Wightman et Streater, elle est basée sur un espace de Hilbert $\mathcal H$ . Une observable est alors représentée par un opérateur auto-adjoint $\hat{O}$ agissant dans cet espace de Hilbert. Cette approche utilise abondamment la théorie des distributions inventée par Laurent Schwartz en 1949, car le statut mathématique d'un champ quantique y est celui d'une distribution à valeur opérateur : si $x$ désigne un point de l'espace-temps quadri-dimensionnel, $\hat{A}(x)$ un champ quantique local, et $\varphi(x)$ une fonction lisse à support compact, alors :

$\hat{A}_{\varphi} \ = \ \int d^4x \ \hat{A}(x) \ \varphi(x)$

est un opérateur.

Formulation algébrique : introduite par Segal (1947) et développée par Haag, Ruelle et Kastler, cette approche est basée sur une C^*-algèbre, une observable étant ici représentée par un élément $ρ$ de cette C^*-algèbre.

Ces deux formulations sont entièrement équivalentes en mécanique quantique, où il n'y a qu'un nombre fini de degrés de liberté, en vertu d'un théorème de Von Neumann qui assure l'unicité des représentations irréductibles des relations de commutation canoniques. En revanche, en théorie quantique des champs où il existe un nombre infini de degré de liberté, il y a une infinité non-dénombrable de représentations irréductibles qui sont inéquivalentes, ce qui signifie que l'approche algébrique est a priori beaucoup moins restrictive que la formulation classique.

[modifier] Articles liés

[modifier] Bibliographie

[modifier] Les classiques

Ray F. Streater & Arthur Wightman ; PCT, spin & statistics, and all that., Mathematical physics monograph, W.A. Benjamin (1964). Réédité par Addison-Wesley (1989) dans la série Advanced book classics, ISBN 0-201-09410-X. Réédité par Princeton University Press (avec corrections) dans la série Landmarks in mathematics and physics (2000), ISBN 0-691-07062-8.
Res Jost, General Theory of Quantized Fields, American mathematical society, Providence (1965).

[modifier] Les modernes

Pierre de la Harpe et Vaughan Jones ; An introduction to C*-algebras, cours de mathématiques en ligne.
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Ray F. Streater ; Why should anyone want to axiomatize quantum field theory?, publié dans : Harvey R. Brown and Rom Harré (eds.) ; Philosophical Foundations of Quantum Field Theory, Clarendon Press, Oxford (1988).
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Bert Schroer ; Pascual Jordan, his contributions to quantum mechanics and his legacy in contemporary local quantum physics (2000). Texte complet disponible sur l'ArXiv : hep-th/0303241.
Bibliographical information of interest for Local Quantum Physics (LQP) : la bibliographie en ligne du carrefour LQP.