Équation du radar

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Sommaire

1 Généralités
2 Forme de l'équation pour cibles volumiques
- 2.1 Forme simplifiée
3 Bibliographie

[modifier] Généralités

L'équation du radar est un bilan des puissances sur le trajet aller-retour d'une onde émise. La puissance reçue par l'antenne réceptrice d'un radar est donnée par l'équation du radar :

$P_r = P_t{{G_t G_r \lambda^2 \sigma^0}\over{{(4\pi)}^3 R_t^2R_r^2}}\qquad \qquad \begin{cases} P_r = Puissance\ recue \\ P_t = Puissance\ transmise \\ G_t = gain\ de\ l'antenne\ \acute{e}mettrice \\ G_r = gain\ de\ l'antenne\ r\acute{e}ceptrice \\ \lambda = longueur\ d'onde\ du\ radar \\ \sigma = section\ efficace\ radar \\ (coefficient\ de\ r\acute{e}flexion\ de\ la\ cible) \\ R_t = distance\ cible-radar\ \acute{e}metteur \\ R_r = distance\ cible-radar\ r\acute{e}cepteur \end{cases}$

Il est possible d'ajouter des termes de gain ou de pertes supplémentaires à cette équation, par exemple:

perte d'énergie par diffusion de l'onde sur des particules en suspension dans l'atmosphère (pluie, neige...)
perte d'énergie par bruit thermique sur les composants électroniques
perte d'énergie par brouillage
augmentation du rapport signal à bruit par compression d'impulsion
etc.

[modifier] Forme simplifiée

Dans la plupart des cas :

L'émetteur et le récepteur constituent le même dispositif (on parle alors de radar monostatique) et Rt = Rr = R
L'antenne d'émission est utilisée comme antenne de réception et Gt = Gr = G

$P_r = P_t{{ G^2 \lambda^2 \sigma^0}\over{{(4\pi)}^3 R^4}}.$

[modifier] Remarques

L'équation ci-dessus est une simplification ne tenant pas compte des interférences et du bruit. En situation réelle, les pertes doivent être prises en considération, tout autant que les autres facteurs de transmission.

[modifier] Calcul de la portée maximum

On définit la portée utile maximale, la distance pour laquelle le bilan de puissance fera apparaître le signal minimum, noté Smin, que l'on peut détecter, en puissance reçue.

$R^4_{max} = {{P_t G^2 \lambda^2 \sigma^0}\over{{(4\pi)}^3 S_{min}}}.$

[modifier] Forme de l'équation pour cibles volumiques

Un faisceau radar a des caractéristiques physiques qui dépendent de l'antenne utilisée, de la longueur de l'impulsion et de la longueur d'onde utilisée qui lui donne une largeur et une profondeur de volume de résolution. L'équation générale est bonne pour le cas d'une onde radar retournée par une cible unique comme un avion dans ce volume sondé. Cependant, dans le cas où l'onde provient d'une multitude de cibles dans le volume sondé, comme dans le cas de gouttes de pluie, le $σ 0$ doit être développé ainsi:

$\bar \sigma^0 = V \sum \sigma^0_j = V \eta.$

Où

V = Volume sondé = longueur impulsion x largeur faisceau

V = $\left[\frac {c\tau}{2} \right] \left[ \frac {\pi R^2 \theta^2}{4} \right] \qquad \qquad \begin{cases} c = vitesse\ de\ la\ lumi\grave{e}re \\ \tau = longueur\ temporelle\ de\ l'impulsion \\ \theta = ouverture\ du\ faisceau\ en\ degr\acute{e}\ radian \end{cases}.$

et $η$ est la réflectivité radar.

En combinant l'équation radar avec cette définition du retour effectif des cibles, on arrive à:

$P_r = \left [ P_t{{ G^2 \lambda^2 }\over{{(4\pi)}^3 R^4}} \right] \left[ \frac {c\tau}{2} \right] \left[ \frac {\pi R^2 \theta^2}{4} \right] \eta.$

L'Équation devient:

$P_r = \left [ P_t \tau G^2 \lambda^2 \theta^2 \right] \left[ \frac {c}{512(\pi^2)} \right] \frac {\eta} {R^2}.$

L'équation précédente est obtenue en supposant que la puissance transmise par unité de surface est la même partout à l'intérieur du cône défini par l'angle d'ouverture $θ$ , ce qui n'est pas le cas en réalité (la puissance est plus importante près de l'axe de visée qu'aux bords du cône). En 1962, Probert-Jones proposa une autre expression pour l'équation du radar qui s'avéra plus en concordance avec les mesures expérimentales. En modélisant le faisceau radar par une gaussienne, (ce qui est correct pour une antenne en forme de paraboloïde de révolution), l'équation radar s'écrit plutôt

$P_r = \left [ P_t \tau G^2 \lambda^2 \theta^2 \right] \left[ \frac {c}{512(2\ln2)\pi^2} \right] \frac {\eta} {R^2}.$

$\Rightarrow$ Ceci montre que dans le cas de cibles volumiques l'énergie reçue décroît inversement à $R 2$ au lieu de $R 4$ .

[modifier] Forme simplifiée

Lorsque les cibles sont des petites gouttes de pluie ou des flocons (en comparaison avec la longueur d'onde $λ$ ), les conditions de la diffusion de Rayleigh sont valides et on peut calculer leur réflectivité :

$\eta=\sum \sigma^0_j=\frac{\pi^5}{\lambda^4}|K|^2\sum D_i^6,$

Donc de manière générale:

$P_r = \left [ \frac C {R^2} \right] \left[ |K|^2 \sum D_i^6 \right], \begin{cases} C = \frac {P_t \tau G^2\theta^2 c\pi^3}{512(2\ln2)\lambda^2}\ est\ la\ constante\ radar \\ |K|^2:\ devient\ |K_w|^2=0,93\ pour\ l'eau\ \\ et\ |K_i|^2= 0,24\ pour\ la\ glace \end{cases}$

En conclusion, le gros intérêt de l'équation dans cette formulation est que:

Terme de gauche est relié au radar

C ne dépend que des caractéristiques du radar (longueur d'onde, gain de l'antenne, largeur du pulse, largeur du faisceau et puissance émise).
La puissance varie en $\, 1 / R^2$